Terceiro Cenário - Valor Comum $F$

Neste cenário assume-se que as amplitudes dos vários acoplamentos devem ser semelhantes e fixa-se um valor comum F para as quatro constantes de acoplamento anómalas ($f_{BB}$, $f_{WW}$, $f_B$ e $f_W$). Determinam-se valores mínimos e máximos limites para $F/\Lambda ^2$ em função da msssa do bosão de Higgs; na figura 6.3 mostram-se os constrangimentos resultantes da análise dos três processos.

O processo que mais restrições impõe aos possíveis valores de F, é a produção do bosão de Higgs com um fotão e o posterior decaímento do Higgs num par de fotões. Para valores da massa do bosão de Higgs inferiores a 100 GeV/c$^2$ obtêm-se limites quase constantes de $\vert F/\Lambda^2\vert<$ 35 TeV$^{-2}$, para valores superiores de massa os limites não são tão fortes mas situam-se ainda no intervalo de variação de $F/\Lambda ^2$ ($\pm$ 200 TeV$^{-2}$) para $M_H <$ 160 GeV/c$^2$.

O estado final $q\bar{q}\gamma\gamma$ é aquele que determina o limite mínimo mais rigoroso para $M_H <$ 90 GeV/c$^2$. Neste caso existem, por um lado, um limite cinemático que diminui abruptamente a secção eficaz para a produção de um bosão de Higgs com um bosão Z quando $M_H \rightarrow$ 90 GeV/c$^2$; por outro lado, uma assimetria entre valores positivos e negativos de $F$ que é originada pela interferência no acoplamento HZZ, que é construtiva para $F <$0.

Os limites obtidos nos casos em que o bosão de Higgs decai para $b\bar{b}$ situam-se fora da região considerada para a variação de $F/\Lambda ^2$, excepto para valores muito baixos da massa do bosão de Higgs. Só até $M_H$= 60 GeV/c$^2$ se obtêm limites mas, mesmo neste caso, os valores limites são de -32 TeV$^{-2}$ e +34 TeV$^{-2}$, nada acrescentando aos que se representam na figura 6.3.

Figure 6.3: Limites de variação para $F/\Lambda ^2$ em função da massa do bosão de Higgs. A linha tracejada corresponde à análise do estado final $\gamma \gamma \gamma$ e a linha a cheio corresponde à análise do estado final $q\bar{q}\gamma\gamma$. No lado direito representa-se a escala do parâmetro $\Delta K_{\gamma }$, dos TGC, neste cenário.