Segundo Cenário - $f_{BB}$ vs $f_{WW}$

Figure 6.2: Regiões do plano $f_{BB} \times f_{WW}$ excluídas para $M_H=80$ GeV/c$^2$ (a) e $M_H=120$ GeV/c$^2$ (b). As curvas representam os limites superiores para as secções eficazes de cada processo sendo a região exterior a cada uma delas exculída a 95% CL. Os limites obtidos com os canais hadrónicos para $M_H=120$ GeV/c$^2$, estão fora do espaço de parâmetros considerado no plano $f_{BB} \times f_{WW}$.

No segundo cenário considerado, fixaram-se como nulos os parâmetros $f_B$ e $f_W$ mantendo-se apenas os $f_i$ que contribuem para o decaímento $H \rightarrow \gamma\gamma$. Foram excluídas diferentes regiões do plano $f_{WW}/\Lambda ^2$ vs. $f_{BB}/\Lambda ^2$, consoante o valor da massa do bosão de Higgs. Na figura 6.2, apresentam-se os resultados obtidos para dois valores diferentes de massa.

No caso de $M_H$=120 GeV/c$^2$, apenas o estado final $\gamma \gamma \gamma$ impõe limites à região de espaço de parâmetros considerada. No caso de $M_H$=80 GeV/c$^2$, os três processos contribuem para excluir diferentes regiões do plano. O estado final $b\bar{b}\gamma$ é o único que é sensível à linha $f_{WW} = -f_{BB}$, e permite excluir as regiões $f_{WW} = -f_{BB} > 35$ TeV$^{-2}$ e $f_{WW} = -f_{BB} < -30$ TeV$^{-2}$. A análise do estado final $q\bar{q}\gamma\gamma$ exclui quase todos os valores negativos de $f_{WW}/\Lambda ^2$ e valores de $f_{WW}/\Lambda ^2$ superiores a 70 TeV$^{-2}$ (excepto se $\vert f_{BB} - f_{WW}\vert <$ 30 TeV$^{-2}$). O estado final $\gamma \gamma \gamma$ contribui para a exclusão de um largo intervalo de $f_{BB}/\Lambda ^2$ na região 5 TeV $^{-2} < f_{WW}/\Lambda^2 <$ 70 TeV$^{-2}$.