Primeiro Cenário - $f$s Independentes

Existe uma grande complementaridade entre os três processos analisados que permite que se determinem constrangimentos aos valores possíveis de todos os $f$s. Os limites superiores para as secções eficazes correspondem a limites para os valores mínimos e máximos de cada pârametro $f_i$, que se representam na figura 6.1 em função da massa do bosão de Higgs, quando os outros três $f_i$ são fixados a zero.

Nos casos em que se assume que $f_{BB}$ and $f_{WW}$ são nulos, o decaímento $H \rightarrow \gamma\gamma$ é proibido e apenas o estado final $b\bar{b}\gamma$ contribui para a definição dos limites de $f_B$ e $f_W$. Este estado final depende de um único acoplamento anómalo, $HZ\gamma$, que é proporcional a $f_W - f_B$. A secção eficaz este processo atinge valores mais elevados decaímento $H \rightarrow b\bar{b}$ é o dominante para a região de baixas massas do bosão de Higgs.

Figure 6.1: Limites para cada parâmetro $f_i$ em função da massa do bosão de Higgs, quando os outros parâmetros são nulos. Os limites obtidos com a análise de $b\bar{b}\gamma$, $q\bar{q}\gamma\gamma$ e $\gamma \gamma \gamma$ são representados pelas linhas a cheio, tracejada e ponteada, respectivamente. O estado final $b\bar{b}\gamma$ não permite a definição de limites para on $f_{BB}$ or $f_{WW}$ se $M_H > 80$ GeV/c$^2$, mas é, por outro lado, o único que contribui para a definição de limites para $f_B$ e $f_W$ se $f_{BB} = f_{WW} = 0$. Em c) e d) as escalas à direita correspondem aos parâmetros $\Delta k_\gamma$ e $\Delta g_1^Z$ dos TGC, e a linha horizontal corresponde ao limite obtido a 95% CL pela medição directa.

O constrangimento dos parâmetros $f_{BB}$ e $f_{WW}$ deve-se principalmente aos processos em que o bosão de Higgs decai para um par de fotões. A secção eficaz para a produção de $b\bar{b}\gamma$, em função destes parâmetros, torna-se rapidamente constante e é inferior ao limite obtido para massas do bosão de Higgs superiores a 80 GeV/c$^2$ (figura 6.1 a) e b)). Os outros processos limitam mais fortemente $f_{WW}$ do que $f_{BB}$, já que $f_{WW}$ têm uma contribuição mais importante para os vértices $HZZ$ e $HZ\gamma$ (e uma contribuição igual à de $f_{BB}$ para o vértice $H\gamma\gamma$).